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拓变论运动光源普遍多普勒效应频移公式f’=f/{1-X/λ +〔(X/λ)^2-2XVcosθ/λc+ (V/c)^2〕^1/2｝
特殊角度关系如下：
1、θ=0，光源向着观察者方向运动，f’=f/（1-V/c)，1/（1-V/c)＞1，f’＞f，频率蓝移。
2、θ=π/2，光源横着观察者方向运动，f’=f/{1-X/λ +〔(X/λ)^2+ (V/c)^2〕^1/2｝=f/（1+δ），1/（1+δ）＜1，f’＜f，频率趋向红移。
3、θ=π，光源远离观察者方向运动，f’=f/（1+V/c)，1/（1+V/c)＜1，f’＜f，频率红移。
4、θ=3π/2，光源横着观察者方向运动，f’=f/{1-X/λ +〔(X/λ)^2+ (V/c)^2〕^1/2｝=f/（1+δ），1/（1+δ）＜1，f’＜f，频率趋向红移。
5、θ=2π，光源向着观察者方向运动，f’=f/（1-V/c)，1/（1-V/c)＞1，f’＞f，频率蓝移。
f’=f/{1-X/λ +〔(X/λ)^2-2XVcosθ/λc+ (V/c)^2〕^1/2｝，在这个普遍公式中，相关参数就已经说明频移与哪些参数有关了。可变参数有距离x、角度θ、运动速度V，固有参数有固有频率f、固有波长λ、光速c
特殊角度关系如下：
1、θ=0，光源向着观察者方向运动，f’=f/（1-V/c)，1/（1-V/c)＞1，f’＞f，频率蓝移。
2、θ=π/2，光源横着观察者方向运动，f’=f/{1-X/λ +〔(X/λ)^2+ (V/c)^2〕^1/2｝=f/（1+δ），1/（1+δ）＜1，f’＜f，频率趋向红移。
3、θ=π，光源远离观察者方向运动，f’=f/（1+V/c)，1/（1+V/c)＜1，f’＜f，频率红移。
4、θ=3π/2，光源横着观察者方向运动，f’=f/{1-X/λ +〔(X/λ)^2+ (V/c)^2〕^1/2｝=f/（1+δ），1/（1+δ）＜1，f’＜f，频率趋向红移。
5、θ=2π，光源向着观察者方向运动，f’=f/（1-V/c)，1/（1-V/c)＞1，f’＞f，频率蓝移。
f’=f/{1-X/λ +〔(X/λ)^2-2XVcosθ/λc+ (V/c)^2〕^1/2｝，在这个普遍公式中，相关参数就已经说明频移与哪些参数有关了。可变参数有距离x、角度θ、运动速度V，固有参数有固有频率f、固有波长λ、光速c
拓变论运动光源普遍多普勒效应频移公式
拓变论运动光源普遍多普勒效应频移公式：f’=f/{1-X/λ +〔(X/λ)^2-2XVcosθ/λc+ (V/c)^2〕^1/2｝。
特殊角度关系如下：
1、θ=0，光源向着观察者方向运动，f’=f/（1-V/c)，1/（1-V/c)＞1，f’＞f，频率蓝移。
2、θ=π/2，光源横着观察者方向运动，f’=f/{1-X/λ +〔(X/λ)^2+ (V/c)^2〕^1/2｝=f/（1+δ），1/（1+δ）＜1，f’＜f，频率趋向红移。
3、θ=π，光源远离观察者方向运动，f’=f/（1+V/c)，1/（1+V/c)＜1，f’＜f，频率红移。
4、θ=3π/2，光源横着观察者方向运动，f’=f/{1-X/λ +〔(X/λ)^2+ (V/c)^2〕^1/2｝=f/（1+δ），1/（1+δ）＜1，f’＜f，频率趋向红移。
5、θ=2π，光源向着观察者方向运动，f’=f/（1-V/c)，1/（1-V/c)＞1，f’＞f，频率蓝移。
f’=f/{1-X/λ +〔(X/λ)^2-2XVcosθ/λc+ (V/c)^2〕^1/2｝，在这个普遍公式中，相关参数就已经说明频移与哪些参数有关了。可变参数有距离x、角度θ、运动速度V，固有参数有固有频率f、固有波长λ、光速c
拓变论运动光源普遍多普勒效应频移公式：f’=f/{1-X/λ +〔(X/λ)^2-2XVcosθ/λc+ (V/c)^2〕^1/2｝。
特殊角度关系如下：
1、θ=0，光源向着观察者方向运动，f’=f/（1-V/c)，1/（1-V/c)＞1，f’＞f，频率蓝移。
2、θ=π/2，光源横着观察者方向运动，f’=f/{1-X/λ +〔(X/λ)^2+ (V/c)^2〕^1/2｝=f/（1+δ），1/（1+δ）＜1，f’＜f，频率趋向红移。
3、θ=π，光源远离观察者方向运动，f’=f/（1+V/c)，1/（1+V/c)＜1，f’＜f，频率红移。
4、θ=3π/2，光源横着观察者方向运动，f’=f/{1-X/λ +〔(X/λ)^2+ (V/c)^2〕^1/2｝=f/（1+δ），1/（1+δ）＜1，f’＜f，频率趋向红移。
5、θ=2π，光源向着观察者方向运动，f’=f/（1-V/c)，1/（1-V/c)＞1，f’＞f，频率蓝移。
f’=f/{1-X/λ +〔(X/λ)^2-2XVcosθ/λc+ (V/c)^2〕^1/2｝，在这个普遍公式中，相关参数就已经说明频移与哪些参数有关了。可变参数有距离x、角度θ、运动速度V，固有参数有固有频率f、固有波长λ、光速c
拓变论运动光源普遍多普勒效应频移公式f’=f/{1-X/λ +〔(X/λ)^2-2XVcosθ/λc+ (V/c)^2〕^1/2｝
特殊角度关系讨论如下：
1、θ=0，光源向着观察者方向运动，f’=f/（1-V/c)，1/（1-V/c)＞1，f’＞f，频率蓝移。
2、θ=π/2，光源横着观察者方向运动，f’=f/{1-X/λ +〔(X/λ)^2+ (V/c)^2〕^1/2｝=f/（1+δ），1/（1+δ）＜1，f’＜f，包含0移在内的倾向频率红移。
3、θ=π，光源远离观察者方向运动，f’=f/（1+V/c)，1/（1+V/c)＜1，f’＜f，频率红移。
4、θ=3π/2，光源横着观察者方向运动，f’=f/{1-X/λ +〔(X/λ)^2+ (V/c)^2〕^1/2｝=f/（1+δ），1/（1+δ）＜1，f’＜f，频率趋向红移。
5、θ=2π，光源向着观察者方向运动，f’=f/（1-V/c)，1/（1-V/c)＞1，f’＞f，频率蓝移。
特殊角度关系讨论如下：
1、θ=0，光源向着观察者方向运动，f’=f/（1-V/c)，1/（1-V/c)＞1，f’＞f，频率蓝移。
2、θ=π/2，光源横着观察者方向运动，f’=f/{1-X/λ +〔(X/λ)^2+ (V/c)^2〕^1/2｝=f/（1+δ），1/（1+δ）＜1，f’＜f，包含0移在内的倾向频率红移。
3、θ=π，光源远离观察者方向运动，f’=f/（1+V/c)，1/（1+V/c)＜1，f’＜f，频率红移。
4、θ=3π/2，光源横着观察者方向运动，f’=f/{1-X/λ +〔(X/λ)^2+ (V/c)^2〕^1/2｝=f/（1+δ），1/（1+δ）＜1，f’＜f，频率趋向红移。
5、θ=2π，光源向着观察者方向运动，f’=f/（1-V/c)，1/（1-V/c)＞1，f’＞f，频率蓝移。
拓变论运动光源普遍多普勒效应频移公式f’=f/{1-X/λ +〔(X/λ)^2-2XVcosθ/λc+ (V/c)^2〕^1/2｝
特殊角度关系讨论如下：
1、θ=0，光源向着观察者方向运动，f’=f/（1-V/c)，1/（1-V/c)＞1，f’＞f，频率蓝移。
2、θ=π/2，光源横着观察者方向运动，f’=f/{1-X/λ +〔(X/λ)^2+ (V/c)^2〕^1/2｝=f/（1+δ），1/（1+δ）＜1，f’＜f，包含0移在内的倾向频率红移。
3、θ=π，光源远离观察者方向运动，f’=f/（1+V/c)，1/（1+V/c)＜1，f’＜f，频率红移。
4、θ=3π/2，光源横着观察者方向运动，f’=f/{1-X/λ +〔(X/λ)^2+ (V/c)^2〕^1/2｝=f/（1+δ），1/（1+δ）＜1，f’＜f，频率趋向红移。
5、θ=2π，光源向着观察者方向运动，f’=f/（1-V/c)，1/（1-V/c)＞1，f’＞f，频率蓝移。
我们就拿第一种情况来看：f’=f/（1-V/c)。我们给它变换一下：f’/f=c/（c-V)。那么这是不是在说：频率与速度成反比？（c-V)这个速度又是什么？
特殊角度关系讨论如下：
1、θ=0，光源向着观察者方向运动，f’=f/（1-V/c)，1/（1-V/c)＞1，f’＞f，频率蓝移。
2、θ=π/2，光源横着观察者方向运动，f’=f/{1-X/λ +〔(X/λ)^2+ (V/c)^2〕^1/2｝=f/（1+δ），1/（1+δ）＜1，f’＜f，包含0移在内的倾向频率红移。
3、θ=π，光源远离观察者方向运动，f’=f/（1+V/c)，1/（1+V/c)＜1，f’＜f，频率红移。
4、θ=3π/2，光源横着观察者方向运动，f’=f/{1-X/λ +〔(X/λ)^2+ (V/c)^2〕^1/2｝=f/（1+δ），1/（1+δ）＜1，f’＜f，频率趋向红移。
5、θ=2π，光源向着观察者方向运动，f’=f/（1-V/c)，1/（1-V/c)＞1，f’＞f，频率蓝移。
我们就拿第一种情况来看：f’=f/（1-V/c)。我们给它变换一下：f’/f=c/（c-V)。那么这是不是在说：频率与速度成反比？（c-V)这个速度又是什么？
拓变论运动光源普遍多普勒效应频移公式f’=f/{1-X/λ +〔(X/λ)^2-2XVcosθ/λc+ (V/c)^2〕^1/2｝
特殊角度关系讨论如下：
1、θ=0，光源向着观察者方向运动，f’=f/（1-V/c)，1/（1-V/c)＞1，f’＞f，频率蓝移。
2、θ=π/2，光源横着观察者方向运动，f’=f/{1-X/λ +〔(X/λ)^2+ (V/c)^2〕^1/2｝=f/（1+δ），1/（1+δ）＜1，f’＜f，包含0移在内的倾向频率红移。
3、θ=π，光源远离观察者方向运动，f’=f/（1+V/c)，1/（1+V/c)＜1，f’＜f，频率红移。
4、θ=3π/2，光源横着观察者方向运动，f’=f/{1-X/λ +〔(X/λ)^2+ (V/c)^2〕^1/2｝=f/（1+δ），1/（1+δ）＜1，f’＜f，包含0移在内的倾向频率红移。
5、θ=2π，光源向着观察者方向运动，f’=f/（1-V/c)，1/（1-V/c)＞1，f’＞f，频率蓝移。
特殊角度关系讨论如下：
1、θ=0，光源向着观察者方向运动，f’=f/（1-V/c)，1/（1-V/c)＞1，f’＞f，频率蓝移。
2、θ=π/2，光源横着观察者方向运动，f’=f/{1-X/λ +〔(X/λ)^2+ (V/c)^2〕^1/2｝=f/（1+δ），1/（1+δ）＜1，f’＜f，包含0移在内的倾向频率红移。
3、θ=π，光源远离观察者方向运动，f’=f/（1+V/c)，1/（1+V/c)＜1，f’＜f，频率红移。
4、θ=3π/2，光源横着观察者方向运动，f’=f/{1-X/λ +〔(X/λ)^2+ (V/c)^2〕^1/2｝=f/（1+δ），1/（1+δ）＜1，f’＜f，包含0移在内的倾向频率红移。
5、θ=2π，光源向着观察者方向运动，f’=f/（1-V/c)，1/（1-V/c)＞1，f’＞f，频率蓝移。
拓变论运动光源普遍多普勒效应频移公式f’=f/{1-X/λ +〔(X/λ)^2-2XVcosθ/λc+ (V/c)^2〕^1/2｝
特殊角度关系讨论如下：
1、θ=0，光源向着观察者方向运动，f’=f/（1-V/c)，1/（1-V/c)＞1，f’＞f，频率蓝移。
2、θ=π/2，光源横着观察者方向运动，f’=f/{1-X/λ +〔(X/λ)^2+ (V/c)^2〕^1/2｝=f/（1+δ），1/（1+δ）＜1，f’＜f，包含0移在内的倾向频率红移。
3、θ=π，光源远离观察者方向运动，f’=f/（1+V/c)，1/（1+V/c)＜1，f’＜f，频率红移。
4、θ=3π/2，光源横着观察者方向运动，f’=f/{1-X/λ +〔(X/λ)^2+ (V/c)^2〕^1/2｝=f/（1+δ），1/（1+δ）＜1，f’＜f，包含0移在内的倾向频率红移。
5、θ=2π，光源向着观察者方向运动，f’=f/（1-V/c)，1/（1-V/c)＞1，f’＞f，频率蓝移。
进化的力学: X表示什么？λ 表示什么？2018-11-15 17:31回复
全科学理论体系: 回复 进化的力学 :x是光源与接收器之间的直线距离，λ是波长。2018-11-15 17:51回复
全科学理论体系: 回复 进化的力学 :而θ是光源与接收器之间的直线距离连线上，运动光源的运动方向与这条连线的夹角。2018-11-15 17:54回复
全科学理论体系: 回复 进化的力学 :然后再跟你谈另一个问题，请见12楼。2018-11-15 17:57回复
进化的力学: 回复 全科学理论体系 :波源运动时，波长是变量，不是恒定值2018-11-15 17:58回复
全科学理论体系: 回复 进化的力学 :λ是光源与媒介之间静止关系时的波长，λ’才是媒介中真实的波长。2018-11-15 18:07回复
进化的力学: 回复 全科学理论体系 :波长是唯一的，不存在什么真实波长什么假波长。波长与波源的速度有关。2018-11-15 18:11回复
全科学理论体系 :回复 进化的力学 :波源与媒介的关系是静止关系时，媒介中的波长跟波源的固有波长相等。当波源与媒介的关系有运动的情况下，媒介中的波长将因为在一个波长时间内，由于发波的位置变化，而被拉长或者被压缩。2018-11-16 07:14 回复
全科学理论体系 :回复 进化的力学 :实际上，关于波的几个参数关系是固定的，即频率与周期是倒数关系，即f=1/T，也可以把它们视为一个参数。而媒介中的波速、波长与周期的关系则是：c=λ/T=fλ。我请问c不变，λ与T或者λ与f，不协变，这么可能c不变？
特殊角度关系讨论如下：
1、θ=0，光源向着观察者方向运动，f’=f/（1-V/c)，1/（1-V/c)＞1，f’＞f，频率蓝移。
2、θ=π/2，光源横着观察者方向运动，f’=f/{1-X/λ +〔(X/λ)^2+ (V/c)^2〕^1/2｝=f/（1+δ），1/（1+δ）＜1，f’＜f，包含0移在内的倾向频率红移。
3、θ=π，光源远离观察者方向运动，f’=f/（1+V/c)，1/（1+V/c)＜1，f’＜f，频率红移。
4、θ=3π/2，光源横着观察者方向运动，f’=f/{1-X/λ +〔(X/λ)^2+ (V/c)^2〕^1/2｝=f/（1+δ），1/（1+δ）＜1，f’＜f，包含0移在内的倾向频率红移。
5、θ=2π，光源向着观察者方向运动，f’=f/（1-V/c)，1/（1-V/c)＞1，f’＞f，频率蓝移。
进化的力学: X表示什么？λ 表示什么？2018-11-15 17:31回复
全科学理论体系: 回复 进化的力学 :x是光源与接收器之间的直线距离，λ是波长。2018-11-15 17:51回复
全科学理论体系: 回复 进化的力学 :而θ是光源与接收器之间的直线距离连线上，运动光源的运动方向与这条连线的夹角。2018-11-15 17:54回复
全科学理论体系: 回复 进化的力学 :然后再跟你谈另一个问题，请见12楼。2018-11-15 17:57回复
进化的力学: 回复 全科学理论体系 :波源运动时，波长是变量，不是恒定值2018-11-15 17:58回复
全科学理论体系: 回复 进化的力学 :λ是光源与媒介之间静止关系时的波长，λ’才是媒介中真实的波长。2018-11-15 18:07回复
进化的力学: 回复 全科学理论体系 :波长是唯一的，不存在什么真实波长什么假波长。波长与波源的速度有关。2018-11-15 18:11回复
全科学理论体系 :回复 进化的力学 :波源与媒介的关系是静止关系时，媒介中的波长跟波源的固有波长相等。当波源与媒介的关系有运动的情况下，媒介中的波长将因为在一个波长时间内，由于发波的位置变化，而被拉长或者被压缩。2018-11-16 07:14 回复
全科学理论体系 :回复 进化的力学 :实际上，关于波的几个参数关系是固定的，即频率与周期是倒数关系，即f=1/T，也可以把它们视为一个参数。而媒介中的波速、波长与周期的关系则是：c=λ/T=fλ。我请问c不变，λ与T或者λ与f，不协变，这么可能c不变？
在三角形相似与全等这样的问题上，就涉及到这个数学建模的问题，那么是相似呢？还是全等呢？应该是全等才行。
全科学理论体系: 当然这个所谓的全等，不是不可缩放的，因此，这样又很容易认为这不是相似吗？其实不是。因为我们要考量的边角边的全等，而不是两角相等那样的相似就行。2018-11-15 18:02回复
全科学理论体系: 并且，这正是一百多年来，人们被困扰的问题。所以，至今也没有人给出普遍多普勒效应公式。2018-11-15 18:04回复
进化的力学: 回复 全科学理论体系 :这里与全等三角形或相似三角形有什么关系？2018-11-15 18:06回复
全科学理论体系: 回复 进化的力学 :跟你原始的数学模型的建立关系很大。2018-11-15 18:09回复
全科学理论体系: 回复 进化的力学 :你的那个数学模型就是相似三角形的建模方式，我用的就是全等三角形的建模方式。2018-11-15 18:10回复
进化的力学: 回复 全科学理论体系 :结论都是一样的，即多普勒或波行差效应与距离(三角形的边长)无关2018-11-15 18:14回复
全科学理论体系: 回复 进化的力学 :你只要先看清一点就行，用全等三角形建模，肯定万无一失。如果结果跟相似没啥不同的话，那么边长这个参数也就自然就会被消除掉的，而事实上却是消除不掉的。这就说明用相似三角形是不行的，也就是单纯的速度矢量与角度的合成方式是不行的。2018-11-15 18:17回复
全科学理论体系: 回复 进化的力学 :速度合成不是哪都可以用的。2018-11-15 18:18回复
全科学理论体系: 回复 进化的力学 :你就没要想过，你那所谓的矢量，究竟是单位矢量，还是真实的矢量？2018-11-15 18:22回复
全科学理论体系: 回复 进化的力学 :我倒是建议你将边长，也即距离这个参数引入，看看最终能否被消除？
全科学理论体系: 当然这个所谓的全等，不是不可缩放的，因此，这样又很容易认为这不是相似吗？其实不是。因为我们要考量的边角边的全等，而不是两角相等那样的相似就行。2018-11-15 18:02回复
全科学理论体系: 并且，这正是一百多年来，人们被困扰的问题。所以，至今也没有人给出普遍多普勒效应公式。2018-11-15 18:04回复
进化的力学: 回复 全科学理论体系 :这里与全等三角形或相似三角形有什么关系？2018-11-15 18:06回复
全科学理论体系: 回复 进化的力学 :跟你原始的数学模型的建立关系很大。2018-11-15 18:09回复
全科学理论体系: 回复 进化的力学 :你的那个数学模型就是相似三角形的建模方式，我用的就是全等三角形的建模方式。2018-11-15 18:10回复
进化的力学: 回复 全科学理论体系 :结论都是一样的，即多普勒或波行差效应与距离(三角形的边长)无关2018-11-15 18:14回复
全科学理论体系: 回复 进化的力学 :你只要先看清一点就行，用全等三角形建模，肯定万无一失。如果结果跟相似没啥不同的话，那么边长这个参数也就自然就会被消除掉的，而事实上却是消除不掉的。这就说明用相似三角形是不行的，也就是单纯的速度矢量与角度的合成方式是不行的。2018-11-15 18:17回复
全科学理论体系: 回复 进化的力学 :速度合成不是哪都可以用的。2018-11-15 18:18回复
全科学理论体系: 回复 进化的力学 :你就没要想过，你那所谓的矢量，究竟是单位矢量，还是真实的矢量？2018-11-15 18:22回复
全科学理论体系: 回复 进化的力学 :我倒是建议你将边长，也即距离这个参数引入，看看最终能否被消除？
我给你一个定性思维的思路：其实光的多普勒效应是怎么造成的？顺着这个思路想就可以了。就拿光源相对光波传播媒介而运动的情况吧。你想一想哈，是不是在一个波动的过程当中，从开始到结束，是不是光源都不在一个位置上呀？正是这种位置的变化，才带来的多普勒效应，是，还是不是？
再有就是：两条射线1和2，构成一个固定的夹脚，而过射线1上的个点与射线1成一个固定夹角的平行线，也有无数条。那么请看，过1上的各点与1和2形成角的顶点距离近和距离远的平行线，它们与1的交点，再到与2的交点，之间的距离，相差可就是大了去了。
全科学理论体系: 这样看似都是同样的角度，可是与顶点的实际位置关系，可是差别大了去了。2018-11-15 19:20回复
进化的力学: 回复 全科学理论体系 :你画张图，拍个照片，看不明白你啥意思2018-11-15 19:22回复
全科学理论体系: 回复 进化的力学 :我不能够涂鸦2018-11-15 19:31回复
全科学理论体系: 回复 进化的力学 :你就想一件事情，发光位置才是多普勒效应的发生根本。2018-11-15 19:32回复
全科学理论体系: 回复 进化的力学 :以及反之，接受位置，也是。2018-11-15 19:33回复
全科学理论体系: 回复 进化的力学 :位置关系是根本。2018-11-15 19:34回复
全科学理论体系: 回复 进化的力学 :没有距离参数，怎么能对？删除 |2018-11-15 19:35回复
再有就是：两条射线1和2，构成一个固定的夹脚，而过射线1上的个点与射线1成一个固定夹角的平行线，也有无数条。那么请看，过1上的各点与1和2形成角的顶点距离近和距离远的平行线，它们与1的交点，再到与2的交点，之间的距离，相差可就是大了去了。
全科学理论体系: 这样看似都是同样的角度，可是与顶点的实际位置关系，可是差别大了去了。2018-11-15 19:20回复
进化的力学: 回复 全科学理论体系 :你画张图，拍个照片，看不明白你啥意思2018-11-15 19:22回复
全科学理论体系: 回复 进化的力学 :我不能够涂鸦2018-11-15 19:31回复
全科学理论体系: 回复 进化的力学 :你就想一件事情，发光位置才是多普勒效应的发生根本。2018-11-15 19:32回复
全科学理论体系: 回复 进化的力学 :以及反之，接受位置，也是。2018-11-15 19:33回复
全科学理论体系: 回复 进化的力学 :位置关系是根本。2018-11-15 19:34回复
全科学理论体系: 回复 进化的力学 :没有距离参数，怎么能对？删除 |2018-11-15 19:35回复
