(1) 在⽆无横向荷载(qy = 0)的区段,杆件剪⼒力保持为常数, 对应的剪⼒力图形为与杆件轴线平⾏行的直线, 弯矩图形为倾斜的直线,其斜率就等于杆中的剪⼒力。
(2) 在杆件剪⼒力为零处, 弯矩图的切线与杆件轴线平⾏行, 此时弯矩取得极值; 在⽆无剪⼒力的区段, 杆件的弯矩保持为常数, 对应的弯矩图为与杆件轴线平⾏行的直线。
(3) 在有横向均布荷载的区段, 剪⼒力图为倾斜的直线, 弯矩图为⼆二次抛物线。
(4) 在⽆无轴向荷载(qx = 0)的区段, 杆件的轴⼒力保持为常数; 在有轴向均布荷载的区段, 轴⼒力图为倾斜直线。

内⼒力正负号规定:*轴⼒力以拉⼒力为正,压⼒力为负;
*剪⼒力以使微段隔离体顺时针⽅方向转动为正,逆时针⽅方向转动为负;
*弯矩的正负号不作硬性规定,弯矩图应画在受拉⼀一侧。

teoremi Betti e Castigliano
功互等定理和卡氏定理
功的互等定理
第一个力在第二个力引起的位移上所作的功，等于第二个力在第一个力引起的位移上所作的功。
弹性力学中的一个定理，又称互等功定理，是意大利的E.贝蒂于1872年和英国的瑞利于1873年分别独立提出的,故又称贝蒂-瑞利互等功定理。它可叙述为：如在某线性弹性体上作用两组广义力，则第一组力在第二组力引起的位移上所作的功，等于第二组力在第一组力引起的位移上所作的功。这一定理适用于线弹性体小变形的情况。若上述两组广义力都只包含一个广义力且彼此相等，此定理即化为位移互等定理。
卡氏第一定理
由弹性体的位移计算力的一个定理，是意大利工程师A.卡斯蒂利亚诺（Carlo Alberto Castigliano）于1873年提出的。它可叙述为：若弹性体上作用有n个广义力P1，P2，…，Pn，在它们的共同作用下沿每个广义力方向的位移分别为δ1，δ2，…，δn，则由广义位移表示的应变能U对某个广义位移δi的偏导数等于和δi相应的广义力Pi，其数学表达式为：
卡氏第二定理
卡氏第二定理是意大利工程师A.卡斯蒂利亚诺于1873年提出的。它被用于求解弹性体的位移，也被用于求解静不定结构问题。

N图：轴力图
T图：剪力图
M图：弯矩图
N图 拉正压负
M图 画在受拉的一侧

Il solido del De Sait Venant
弹性力学中一个说明局部效应的原理，虽然已经有大量实例验证，但至今还没有严格证明。
圣维南原理
其内容是：分布于弹性体上一小块面积（或体积）内的荷载所引起的物体中的应力，在离荷载作用区稍远的地方，基本上只同荷载的合力和合力矩有关；荷载的具体分布只影响荷载作用区附近的应力分布。还有一种等价的提法：如果作用在弹性体某一小块面积（或体积）上的荷载的合力和合力矩都等于零，则在远离荷载作用区的地方，应力就小得几乎等于零。
要点
一、进行替换的两个力系必须是刚体力学的“等效”力系；
二、力系替换的表面必须小，在替换表面附近的解失去精度。

辣么多题，大部分都不会
我好方……

TEOREMA di CLAPEYRON
百度说是克拉伯龙方程，好像找到了不一样的东西……
bernoulli navier
维基百科自动跳到了纳维－斯托克斯方程（Navier-Stokes equations）= =
formula binomia
维基说是二项式定理，越来越奇怪了……