正透射，不存在折射，但存在介质光速折叠率
z=u/c'
也就是说，正透射没有折射率了。
而通常，非正透射的入射角不为0，存在折射角，则有折射率。
n=c'/u=1/z
所以，z=u/c'

光的逆折射定律：
入射光来自介质中，射入虚空，抵达介质界面处，首先折叠光速收拢，光速弹高，u恢复到c'，变直，而后受到界面法向逆反界面引力作用，迫使介质光速有所减慢，使c'减慢到c。
c'sinγ=csinθ
此种情况，入射角γ小于出射后的折射角，γ<θ
即，出射角大于入射角，θ>γ
说明折射定律是可逆的。
对于由光密介质到光疏介质，同样出射角大于入射角，θ>γ，入射光速大于出射光速，c'₁>c₂ ，不过，依然有u₁<u₂

全折返定律：
当光从光密介质向外射，拟进入光疏介质或拟进入虚空，当入射角大于等于某个临界角，γ≥α₀
则所有光线无法射出，于是全折返。
这在于光密介质界面引力比光疏介质界面引力强，进而一切介质界面均对光子有引力，而虚空没有引力，所以，任何介质中的光在出界面附近会受到向介质内的法向界面引力作用，从而导致入射角大于等于临界角，光就无法射到外面了。
根据逆折射定律，c'sinγ=csinθ，当γ=α₀，有，c'sinα₀=csinθ，而θ=π/2，所以，c'sinα₀=c
即，sinα₀=c/c'<1
因此，c<c'，c'>c

最大骗折定律
光从虚空进入介质，或光从光疏介质，进入光密介质，入射角非常接近于直角，θ≈π/2
近乎贴着表层，于是，受到界面引力作用，作用持续阶段较长，因此，在成片折角β达到最大。
即，偏折达到临界角，β=α₀
此种情况，在于介质界面附近存在一段高程δ，在此高程之内，就会受到介质界面引力作用。
而完全没进入界面高程，特别是从纯虚空顺着边界平直行过，由于与界面高程还有一段小的纯虚空间隔，而虚空没力，所以，不会折射。
但是，一旦略微跌入界面引力高程δ，就会受到界面引力作用，从而越折越弯，进入最终穿过界面引力高程，折折射进入介质界面以内了。
由于在介质界面引力高程δ之内好用时间最多，所以，达到偏折角度最大，β=α₀
而通常入射角低于直角，θ<π/2，进而偏折角小于最大偏折角，β<α₀

介质光速折叠定律
不论是正透射，还是正反折射，光在不同介质中均存在介质中行进光速发生折叠的现象，导致出现前进分速减慢，而存在有横向分速。
c'²=u² +v²
从光复合粒子本身来说，由于介质中总有别的物质粒子，适当光子无法直接穿越，由此，要力图通过，必须发生绕过才成，由此，光子带有粒子的在介质中通行是无法直来直去的，因此，光子的行进速度比绕带有绕行的横向分速。
另一方面，介质中适合光穿行的通道，两侧均有介质粒子等，因此，光子进而光束必须找介质密度较低的狭缝穿行，因此，受到的阻碍最小。
但是，由于经常遇到迎面或背后的粒子的袭扰，从而迫使光束中的光子发生横向偏摆，而光束自身具有一定的束紧作用，从而保持不至于溃散，而不是完全不溃散。
那么，当光束入射开始，首先受到的是界面附近的引力作用，但接触带界面介质，直接一次性形成对冲，导致光子前进动量减小，相当与受到了一次弹力作用，迫使光子前进速度变低，而又未能形成反射，于是，也就是说，除了反射出来的光之外，其余的光都进入介质了，那么，这种界面弹力作用，促使光的前进分速降低了， 而由此，部分行进动能就转变为横向摆动动能了，而前进动量被被迫减低了下来。
而当光子要特设而出，界面又在反向施加了一次弹力，结果反而前进分速得到恢复，而提高了，而光束在自紧的作用而收束。
因此，光束在介质中宽度变宽，而进出介质之前即之后，光束宽度相较要窄。
而对于单个光子，由于很难检测，进出介质均存在散射，就是，随机的。

偏折角β或偏折角α
偏折角β唯一确定，光子进入介质后光子行进速度提高的程度。
原本打算用α表示偏折角的，但是，传统中临界角用了α₀，所以，且用β表示吧，不如用α显得顺当。
偏折角，是指入射光经过折射后，偏离原方向的角度。
与折射角γ显然不同，折射角是直折射后的方向与法向的夹角，而入射角θ为入射方向与法向的夹角。
所以，偏折角是射入后光线方向与入射方向的夹角。
三者的关系，θ=β+γ
如果用α表示偏折角，则为，θ=α+γ
而留着β当做余下的角，于是，
π/2=θ+β=(γ+α)+β

实际上，偏折角α吧，
一旦偏折角α确定，则进入介质中的行进光速与入射光速的速差就完全确定了
当然，偏折角α确定，当入射角已知，则，折射角立马确定，γ=θ-α
而且如果偏折角α为0，α=0,，可知没有折射，γ=0，于是，必然是入射角为0，θ=0。
因此，重要的是，每个入射光速，由偏折角α唯一确定介质行进光速，而与介质本身的性质无关。
这在于，csinθ=c'sinγ
于是，csinθ=c'sin(θ-α)
所以，c'=csinθ/sin(θ-α)
但是，介质中光的前进分速，取决于静止本身的性质，由z=u/c'，可知
u=zc'=(zc)[sinθ/sin(θ-α)]
如果取绝对折射率为，n=sinθ/sinγ=sinθ/sin(θ-α)，其中这里θ为虚空来的入射角。
于是，会有，
u=zc'=(zc)n
显然，u=(u/c')cn，所以，n=c'/c
这样的折射率，是难以与介质光速折叠率想一致。
因为，通常折射率被当成，n=c/u,其是不严格的，严格的折射率是，n=u/c'
所以，折射率既不是，n=c'/c=sinθ/sinγ，也不可是n=c/u，而应当是，n=u/c'
必须指出，不同的偏折角下，介质光速折叠率是略有所不同的。显然，正投射，介质光速折叠率略小些，斜透射略大。
这在于，光子斜进加速较多，因此受到，深入界面介质一次向外正向或逆向弹力最大。
当然决定出射的折射句依然是界面引力的作用。

纯虚空里，没有等一的光速。
这就表明，光源发射出的各种光，其发射出来的光速原本就是各不相等的。
但是在光束中，尽管各种光子的相速并不相等，但是，可以合成一定的不同快慢的群速。
而人们探测光信号的速度，往往是具有一定规模的较高的光束容易被情感上所接受。
但是，由于光子在微观上，具有相当 的不可分辨性，多半只有 成群结队的光子，才容易被信号所探测到。
所以，通常所测的光速，主要是较快的哪一个主光速，光速群的主光速。
还有光束中的光子是可相互作用的，由此，可导致光子在光束中自身相速也是可变的了。
不过，在纯虚空里的一个孤立的单个光子，由于不受任何外力作用，由此，其行进速度不变。
但是，由于光子的行进速度原本发射出来就各不相同，所以，即便多个孤立的光子在纯虚空里各自飞，而虽然各自都行进光束均没变，担使，由于相互光速不变相等，更不单一，也不同一，所以，纯虚空里，没有等一的光速。